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1 - GÉNÉRALITÉS

  • 1.1 - Diversité des lasers à gaz
  • 1.2 - Différences par rapport aux lasers à solide

2 - MODES D’EXCITATION DES LASERS À GAZ

3 - LASERS À GAZ ATOMIQUES

4 - LASERS MOLÉCULAIRES

5 - LASERS À GAZ INDUSTRIELS

  • 5.1 - Paramètres importants
  • 5.2 - Développements

Article de référence | Réf : AF3271 v1

Lasers moléculaires
Lasers à gaz

Auteur(s) : René JOECKLÉ

Date de publication : 10 janv. 2000

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  • René JOECKLÉ : Ancien chef de la division Lasers, optronique, sensorique de l’Institut de recherches franco-allemand de Saint-Louis (ISL)

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INTRODUCTION

Les lasers à gaz ont été découverts presque simultanément aux lasers à solide : dans l’infrarouge, le laser à CO2 a été découvert par Patel. Dans le visible, le laser à hélium-néon (He-Ne) connut aussitôt un grand développement. Ces lasers nécessitent un équipement technique relativement simple : l’excitation est obtenue par une décharge électrique haute tension dans un gaz basse pression (généralement un tube scellé dans le cas du laser He-Ne). Le rayonnement laser est généralement continu, ce qui était, au début, la caractéristique unique des lasers à gaz.

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DOI (Digital Object Identifier)

https://doi.org/10.51257/a-v1-af3271


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4. Lasers moléculaires

4.1 Laser à CO2

Découvert par Patel peu de temps après les lasers dans le visible (rubis, He-Ne), ce laser fonctionne sur les niveaux de vibration-rotation de la molécule de CO2. Cette dernière possède trois modes de vibration (ν1 , ν2 et ν3), avec, dans chaque mode, des niveaux de vibration dans lesquels la molécule peut occuper un des niveaux de rotation (non représentés sur la figure 4). Des échanges d’énergie vibrationnelle ont lieu avec une grande probabilité entre les niveaux de vibration de la molécule d’azote et le mode ν3 du CO2 , ainsi qu’entre les modes ν1 et ν2 du fait des collisions quasi-résonnantes. L’énergie de vibration de ce dernier mode relaxe rapidement vers la translation. Lorsque la température est modérée (proche de 300 à 400 K), les molécules situées dans les modes ν1 et ν2 relaxent rapidement vers le niveau fondamental. Lorsque, par ailleurs, les niveaux de vibration de l’azote et du mode ν3 du CO2 sont peuplés par des collisions électroniques, une inversion totale de population est réalisée.

L’excitation des mélanges gazeux (azote, gaz carbonique et hélium) est obtenue de différentes manières : pour les lasers continus, il s’agit généralement d’une décharge électrique, qui peut être autoentretenue ou préionisée, obtenue par une tension continue, radiofréquence ou hyperfréquence, ces deux derniers modes d’excitation présentant divers avantages : la tension de décharge est peu élevée, les électrodes sont externes, la puissance peut être facilement modulée. Pour les lasers pulsés, on produit une décharge rapide transverse dans un mélange de gaz à pression atmosphérique [lasers TEA (Transverse Excited Atmospheric)], avec une énergie laser atteignant 5 J par litre de volume excité.

Le rendement théorique de ce laser est de 41 % ; l’efficacité globale de conversion de l’énergie électrique en énergie vibrationnelle dans le niveau 001 atteint couramment 25 %, le rendement global est de 10 %, ce qui constituait la valeur la plus élevée avant l’avènement des diodes laser. Ce haut rendement résulte des optimisations de décharge électrique, de contrôle de la...

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