1. Susceptibilités électriques non linéaires des cristaux non linéaires
Les effets d’optique non linéaire ont été découverts il y a longtemps : Kerr (1875), Pockels (1893), Raman (1928) mais leur potentiel réel n’est apparu qu’avec les premières sources laser, d’abord avec le cristal de rubis (1960) puis le cristal de grenat YAG (Yttrium Aluminium Garnet) dopé Nd3+ (1964). Le premier article montrant la génération d’harmoniques par doublage de fréquence date de 1961 avec le laser impulsionnel à rubis. Les sources laser qui délivrent des champs électriques monochromatiques et intenses sont idéales pour produire ces phénomènes non linéaires. En optique « classique », le champ électrique oscillant E d’une onde lumineuse qui se propage à travers un milieu diélectrique transparent induit un champ de polarisation P au sein de la collection des dipôles atomiques caractérisé par la même fréquence que celle du champ incident :
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Susceptibilités électriques non linéaires des cristaux non linéaires
Polarisation
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