| Réf : E102 v1

Régime harmonique
Circuits électriques linéaires - Régimes de fonctionnement

Auteur(s) : Jean-Marie ESCANÉ

Date de publication : 10 mai 2005

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INTRODUCTION

Lensemble des articles sur la théorie des circuits linéaires comprend plusieurs fascicules :

  • [E100] « Définitions. Théorèmes généraux » ;

  • [E102] « Régimes de fonctionnement » ;

  • [E104] « Quadripôles » ;

  • [E106] « Transmittance harmonique et régimes spéciaux » ;

  • [E108] « Systèmes bouclés ».

Un circuit électrique linéaire est soumis à différents régimes de fonctionnement et sa réponse à une excitation dépend à la fois de ses propriétés et de la nature de l’excitation.

Pour être aptes à maîtriser la méthodologie et éviter ainsi des erreurs fatales, il est indispensable d’avoir parfaitement saisi la différence entre les différentes réponses du système : naturelle, forcée, permanente et transitoire. Ces réponses, différentes par nature, s’identifient deux à deux lorsque le système est stable et soumis à une excitation de nature particulière.

Le régime harmonique en est un cas particulier important, mais non le seul, et mérite en raison de ses différentes applications une attention toute particulière.

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VERSIONS

Il existe d'autres versions de cet article :

DOI (Digital Object Identifier)

https://doi.org/10.51257/a-v1-e102


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2. Régime harmonique

2.1 Représentation des signaux

En régime harmonique, les signaux sont sinusoïdaux, donc représentables par des fonctions sinusoïdales du temps. Considérons alors les signaux

de pulsation ω.

Les grandeurs ϕ1 et ϕ2 sont appelées phases à l’origine de x1(t) et x2(t).

ϕ1 – ϕ2 est appelée différence de phase entre x1 et x2 ou déphasage de x1 sur x2.

  • Représentation vectorielle : x1(t) et x2(t) sont les projections sur l’axe Ox des vecteurs et tournant autour de O à la vitesse angulaire ω (figure 2). Si l’on ne s’intéresse qu’aux relations entre ces deux grandeurs, on peut faire abstraction de la rotation et ne représenter que la position des vecteurs et (figure 3).

    Cette représentation montre que la différence de phase ϕ1 – ϕ2 est équivalente à un retard du vecteur sur le vecteur

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