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1 - RÉPONSE INDICIELLE DE SYSTÈMES LINÉAIRES À CONSTANTES LOCALISÉES

2 - PROPAGATION SUR LIGNE DE TRANSMISSION À DEUX CONDUCTEURS

3 - LIGNES SANS PERTES

4 - LIGNES AVEC PERTES

5 - LIGNES COUPLÉES (DIAPHONIE)

6 - LIGNES USUELLES

7 - TRANSFORMATEURS D’IMPULSIONS À CÂBLE

| Réf : E150 v1

Lignes sans pertes
Électronique impulsionnelle

Auteur(s) : Marcel DUMAS, André PACAUD

Date de publication : 10 nov. 2002

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INTRODUCTION

Le développement des technologies des circuits électroniques a conduit à un essor considérable des traitements des signaux électriques de type numérique. Ces techniques de traitement utilisent comme support de l’information des signaux modélisables sous la forme de suites d’impulsions.

Ces signaux transitent soit entre des macrocircuits électroniques, soit à l’intérieur même d’un circuit intégré sur un canal de propagation le plus souvent modélisable sous la forme d’une ligne à deux conducteurs.

L’étude de la propagation des signaux sur de telles structures est indispensable pour, d’une part, comprendre les phénomènes observés, et d’autre part, pour concevoir ces circuits « numériques ».

Cet article présente les résultats concernant la propagation des signaux impulsionnels sur lignes sans pertes et avec pertes. Sont également abordés les problèmes posés par le couplage entre lignes de propagation (diaphonie) et par la conception de transformateurs d’impulsions.

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VERSIONS

Il existe d'autres versions de cet article :

DOI (Digital Object Identifier)

https://doi.org/10.51257/a-v1-e150


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3. Lignes sans pertes

3.1 Généralités

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3.1.1 Caractéristiques des lignes sans pertes

Les lignes sans pertes n’existent malheureusement pas en pratique, mais cette étude permet d’établir des résultats intéressants que l’on pourra transposer aux lignes réelles présentant des pertes généralement faibles.

La ligne est donc supposée sans pertes : les conducteurs sont idéaux de conductivité infinie, et le diélectrique entre les conducteurs est un isolant parfait, de conductivité nulle.

On a alors :

R = 0 etG = 0

et de ce fait :

Ainsi, l’impédance caractéristique est purement résistive.

La tension V (xp ) s’écrit alors :

soit, en revenant dans l’espace des temps :

v (xt ) est la somme de deux termes de la forme  :

  • signal qui se propage suivant les x croissants (signal dit « incident ») du générateur vers la charge Z2 à la vitesse

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BIBLIOGRAPHIE

  • (1) - GRIVET (P.) -   Physique des lignes en hautes fréquences et ultra hautes fréquences.  -  Masson, 1969.

  • (2) - VABRE (J.P.) -   Électronique des impulsions.  -  Masson, 1972.

  • (3) - GOUDET (G.), CHAVANCE (P.) -   Ondes centimétriques : lignes, circuits, antennes.  -  Éd. Chiron, 1955.

  • (4) - YOUNG (L.) -   Parallel Coupled Lines and Directional Couplers.  -  Artech House, 1977.

  • (5) - FELDMANN (M.) -   Théorie des réseaux et systèmes linéaires.  -  Eyrolles, 1980.

  • (6) -   *  -  Notes d’application HEWLETT PACKARD.

  • (7) -   *  -  Notes...

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