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1 - BILAN D’UNE GRANDEUR QUELCONQUE. ÉQUATION DE BILAN

2 - BILAN DE LA MASSE

3 - BILAN DE LA QUANTITÉ DE MOUVEMENT

4 - BILAN DE L’ÉNERGIE CINÉTIQUE. ÉQUATION DE BERNOULLI GÉNÉRALISÉE

5 - BILAN DE L’ÉNERGIE. PREMIER PRINCIPE

  • 5.1 - Cas général
  • 5.2 - Fluide pesant en contact avec des éléments mobiles d’une machine
  • 5.3 - Fluide pesant s’écoulant dans un filet de courant et traversant une machine
  • 5.4 - Équation de la thermique des fluides en écoulement

| Réf : BE8153 v1

Bilan d’une grandeur quelconque. Équation de bilan
Écoulement des fluides - Équations de bilans

Auteur(s) : André LALLEMAND

Date de publication : 10 juil. 1999

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Auteur(s)

  • André LALLEMAND : Ingénieur, Docteur ès sciences - Professeur des Universités à l’Institut National des Sciences Appliquées de Lyon

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INTRODUCTION

Les systèmes énergétiques sont, par essence même, le siège de transferts et, pour l’essentiel, de transferts de masse et de chaleur. C’est en particulier le cas lorsque ces systèmes comportent, ce qui est très fréquent, des fluides en écoulement. La qualité énergétique des transferts de chaleur est évidente. Dans le cas des transferts de masse, l’énergie est sous-jacente ; elle se trouve sous forme d’énergie interne (caractérisée essentiellement par le niveau de température), d’enthalpie (l’énergie interne associée à l’énergie potentielle de pression), d’énergie cinétique, d’énergie potentielle gravifique, d’énergie chimique, etc.

La connaissance des transferts lors des écoulements de fluides apparaît ainsi comme fondamentale pour résoudre un grand nombre de problèmes énergétiques. Deux analyses différentes sont généralement appliquées pour cela : l’une est du type local, l’autre du type global. L’une et l’autre peuvent être abordées par la même étude, celle des bilans que nous présentons dans cet article.

Quelle que soit la grandeur examinée, il est possible d’écrire que sa variation au cours du temps, pour un domaine donné, est due à un flux de cette grandeur à travers la frontière du domaine, à une diffusion de la grandeur par rapport au flux moyen (superposition d’un mouvement microscopique au mouvement macroscopique observé) et à des sources ou production (positive ou négative) de cette grandeur. La traduction de ce principe (de bon sens) sous forme « mathématique » est l’équation générale des bilans. Son application à la masse d’un fluide conduit à l’équation dite de conservation de la masse (pas de source ni de diffusion). Si la grandeur est la quantité de mouvement, c’est le principe de Newton qui est traduit par cette équation de bilan dans laquelle la diffusion est due à la viscosité du fluide, la source étant due aux diverses forces de champ et de pression. Enfin, le premier principe de la thermodynamique se retrouve dans l’équation du bilan de l’énergie qui débouche sur un bilan enthalpique et dont le terme diffusif correspond à la conduction (linéaire-loi de Fourier) de la chaleur dans le fluide et le terme source à des apports thermiques par rayonnement par exemple ou par réactions chimiques. Le bilan de l’énergie cinétique présenté dans cet article n’est pas un bilan indépendant par rapport aux autres bilans. Il n’est qu’une présentation « mécanicienne » du bilan de l’énergie et correspond en fait à l’intégration, sur une direction d’espace, du bilan de la quantité de mouvement. D’autres bilans classiques auraient pu être présentés dans cet article, notamment celui des espèces (pour les écoulements de mélanges réactifs ou non) et celui de l’entropie. On ne l’a pas fait, afin de ne pas trop surcharger cette « introduction » à l’étude des bilans.

Par transformation mathématique d’intégrales, toutes les équations de bilans peuvent prendre une forme locale à partir de laquelle une intégration, quasiment toujours numérique, doit permettre, compte tenu des conditions aux limites et initiales, de déterminer les champs vectoriels (vitesses) et scalaires (pression, température, masse volumique, etc.) et les transferts dans la totalité du domaine d’écoulement étudié. Cette résolution étant dans de nombreux cas longue, voire délicate, et nécessitant des moyens de calcul importants en matériel et logiciel, des formes globales ou intégrées peuvent être utilisées. Elles sont beaucoup moins riches en renseignements et nécessitent souvent de procéder à des hypothèses simplificatrices et de faire appel à des connaissances empiriques. Leur utilisation est plus légère, ce qui les rend encore attractives dans la résolution (souvent approchée) de beaucoup de problèmes pratiques. Les formes globales présentées dans cet article concernent l’intégration des équations de bilan à des domaines particuliers : ceux qui sont délimités par deux sections droites et un tube de courant, ou mieux, un filet de courant. Les équations correspondantes sont celles du débit à travers une section, celle de l’enthalpie, celles d’Euler et de Bernoulli dont les applications sont nombreuses, notamment dans les systèmes thermiques.

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VERSIONS

Il existe d'autres versions de cet article :

DOI (Digital Object Identifier)

https://doi.org/10.51257/a-v1-be8153


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1. Bilan d’une grandeur quelconque. Équation de bilan

Soit une grandeur G attachée à un volume V (figure 1) à un instant donné et g sa valeur par unité de volume : g = g (xi, t), on a :

Considérons le cas où le volume V est fixe, ce qui correspond à l’étude de l’écoulement en système ouvert, et analysons la variation de G en fonction du temps, encore appelé taux de variation de G. Les causes de la variation éventuelle de G sont de deux types :

  • un flux global non nul à travers la frontière Ω du volume V (par exemple, différence non nulle entre la quantité de fluide qui entre et celle qui sort du volume) ;

  • une création (ou une destruction) de la grandeur G. Cette création peut avoir lieu à l’intérieur (strictement) du volume et/ou en surface.

On traduit cette constatation par l’équation suivante, dite équation de bilan :

avec :

v
 : 
vecteur vitesse du fluide
n
 : 
normale dirigée vers l’extérieur du volume V
Ω
 : 
aire de la surface frontière
gin
 : 
création intérieure volumique de la grandeur g
gΩ
 : 
création surfacique de cette grandeur,

gin et gΩ ne sont pas attachés aux particules s’écoulant à la vitesse v.

En général, dans l’équation du bilan, on sépare la partie « création de la grandeur G (ou g) » du reste qui correspond à une variation totale de la grandeur G en fonction du temps, ou encore au d’Alembertien de G. On écrit :

...

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