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Cristallographie géométrique| Réf : A1325 v1
Auteur(s) : Philippe BAROIS
Date de publication : 10 févr. 1996
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Structure électronique des solidesCet article fait partie de l’offre Physique Chimie
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La mésophase nématique se distingue du liquide par son anisotropie qui se retrouve dans toutes les propriétés tensorielles macroscopiques (susceptibilité magnétique, tenseur diélectrique,...). Ainsi dans un système d’axes où le directeur n a pour coordonnées (0,0,1), le tenseur de la susceptibilité magnétique χij s’écrit pour un état nématique usuel (uniaxe) :
Indépendamment du repère choisi, la différence χ// – χ⊥ , nulle dans le liquide isotrope, caractérise le degré d’ordre nématique tandis que l’orientation du directeur n est celle de l’axe propre du tenseur χij associé à la valeur propre χ// . D’une façon générale, le degré d’organisation d’une phase ordonnée est quantifié par un paramètre d’ordre qui est nul dans la phase désordonnée (ici le liquide isotrope), non nul dans la phase ordonnée (nématique) et d’autant plus grand que l’ordre est important. La symétrie du paramètre d’ordre (scalaire, vectorielle, tensorielle) doit, par ailleurs, refléter la symétrie de la phase ordonnée. La structure nématique est ainsi correctement décrite par le paramètre d’ordre macroscopique Qij construit en retranchant à χij sa partie isotrope :
avec :
On peut également définir un paramètre d’ordre scalaire microscopique S :
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PHYSIQUE CHIMIE
(1) - De GENNES (P.G.), PROST (J.) - The physics of liquid cristals. - 2e Éd. Clarendon Press, Oxford (1993).
(2) - CHANDRASEKHAR (S.) - Liquid Crystals. - 2e Éd. Cambridge University Press (1992).
(3) - MALTHÈTE (J.), LEVELUT (A.M.), NGUYEN (H.T.) - * - J. Physique Lett. France 46, 875 (1985).
(4) - LANDAU (L.), LIFSCHITZ (E.) - Physique statistique. - Éditions MIR, Moscou (1967).
(5) - JANNING (J.L.) - * - Appl. Phys. Lett. 21 (1973) 173. URBACH (W.), BOIX (M.) ET GUYON (E.). – Appl. Phys. Lett. 25, 479 (1974).
(6) - RENN (S.R.), LUBENSKY (T.C.) - * - Phys. Rev. A38, 2132 (1988).
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