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1 - NOTIONS D’ÉLECTROACOUSTIQUE

2 - MICROPHONE ÉLECTRODYNAMIQUE À BOBINE MOBILE

3 - MICROPHONE ÉLECTROSTATIQUE

4 - MICROPHONE À ÉLECTRET

5 - MICROPHONE PIÉZOÉLECTRIQUE

6 - NOUVELLES GÉNÉRATIONS DE TRANSDUCTEURS

7 - MICROPHONE À GRADIENT DE PRESSION

8 - MICROPHONES DE MESURE ET DE PRISE DE SON

Article de référence | Réf : E5160 v1

Microphone à gradient de pression
Microphones

Auteur(s) : Jacques JOUHANEAU

Relu et validé le 01 janv. 2020

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Auteur(s)

  • Jacques JOUHANEAU : Professeur au Conservatoire National des Arts et Métiers (CNAM)

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INTRODUCTION

Dans cet article, nous traiterons du fonctionnement et des performances des différents types de microphones.

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DOI (Digital Object Identifier)

https://doi.org/10.51257/a-v1-e5160


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7. Microphone à gradient de pression

7.1 Microphones bidirectifs

Dans le microphone à pression, la force active est la force de pression qui agit sur la face extérieure de la membrane. En raison du caractère scalaire de cette pression, la réponse du microphone est indépendante de l’angle d’incidence de l’onde tant que la longueur d’onde est grande devant les dimensions de la membrane.

Dans le microphone à gradient de pression, la force active est la force due à la différence des pressions p1 et p 2 agissant respectivement sur la face avant et la face arrière de la membrane.

Cette force SΔp = Sp1 – p2│ dépend, cette fois, de la différence de marche entre les deux termes de pression et par conséquent de l’angle d’incidence θ (figure 55).

HAUT DE PAGE

7.1.1 Principe du transducteur à gradient de pression

Soient :

  • S la surface sensible du transducteur ;

  • d la distance de contour (distance supplémentaire que doit parcourir une onde arrivant sous incidence normale pour atteindre la face arrière de la membrane) ;

  • δx = d cos θ la différence de marche entre l’onde avant arrivant sous une incidence θ et l’onde arrière.

On place le microphone dans un champ d’onde plane de telle façon que son axe fasse une direction θ avec la normale au front d’onde.

L’onde incidente avant étant de la forme :

p1 = A exp j(ωt – k x )

l’onde incidente arrière aura pour expression :

p2 = A exp j[ωt – k (x + δx )] = p1 exp (– jk δx )

La force totale agissant sur la membrane sera donc :

S p1 – p2│ = S...

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BIBLIOGRAPHIE

  • (1) - EARGLE (J.) -   The Microphone Handbook.  -  Elar Publ., New York (1981).

  • (2) - HUNT (F. V.) -   Electroacoustics.  -  1954, Harvard University Press, Cambridge. Reprinted by Acoustical Society of America (1982).

  • (3) - OLSON (H. F.) -   Acoustical Engineering.  -  Van Nostrand, Princeton, NJ (1957).

  • (4) - ROSSI (M.) -   Électroacoustique.  -  Presses polytechniques romandes (1986).

  • (5) - ROBERTSON (A.E.) -   Microphones.  -  Hayden, US ; Iliffe, London, for BBC (1963).

  • (6) -   Microphones.  -  Audio Engineering Society NY (1979).

  • (7) -   Stereophonic techniques.  -  ...

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