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Architectures lasers pour la haute puissance
Technologies des lasers à fibre de haute puissance
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Architectures lasers pour la haute puissance
Technologies des lasers à fibre de haute puissance

Auteur(s) : Emmanuel HUGONNOT, Florent SCOL, Géraud BOUWMANS, Olivier VANVINCQ

Date de publication : 10 juil. 2026

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1 - Fibres optiques pour la haute puissance

2 - Composants pour la haute puissance

3 - Architectures lasers pour la haute puissance

4 - Conclusion

5 - Glossaire

6 - Sigles, notations et symboles

Sommaire

Présentation

RÉSUMÉ

Cet article présente les technologies fibrées permettant de réaliser des sources laser de haute puissance, en régime continu et impulsionnel. Après un rappel des principes de guidage, des fibres double gaine et microstructurées, on décrit les principaux composants de puissance (diodes de pompe, combineurs, réseaux de Bragg, CPS, QBH). Les architectures d’oscillateurs et de systèmes MOPA, y compris le pompage tandem et la combinaison de faisceaux, sont ensuite discutées pour les régimes nanoseconde et ultra-court, en mettant l’accent sur les verrous physiques et les tendances actuelles de montée en puissance.

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Auteur(s)

  • Emmanuel HUGONNOT : Directeur de recherche - Commissariat à l’énergie atomique et aux énergies alternatives, Centre d’études scientifiques et techniques d’Aquitaine, Le Barp, France

  • Florent SCOL : Ingénieur-Chercheur - Commissariat à l’énergie atomique et aux énergies alternatives, Centre d’études scientifiques et techniques d’Aquitaine, Le Barp, France

  • Géraud BOUWMANS : Professeur - Université de Lille, Laboratoire de physique des lasers, atomes et molécules (PhLAM), Villeneuve-d’Ascq, France

  • Olivier VANVINCQ : Maître de conférences - Université de Lille, Laboratoire de physique des lasers, atomes et molécules (PhLAM), Villeneuve-d’Ascq, France

INTRODUCTION

Les lasers à fibre occupent aujourd’hui une place centrale parmi les sources laser de haute puissance, en régime continu comme impulsionnel. Leur succès repose sur une combinaison unique de propriétés : excellente gestion thermique, rendement optique élevé, qualité de faisceau souvent proche de la limite de diffraction, ainsi qu’une compacité et une robustesse particulièrement bien adaptées aux environnements industriels et opérationnels.

Grâce à ces atouts, les lasers fibrés se sont imposés dans un large spectre d’applications. En régime continu, ils sont devenus des outils de référence pour la transformation des matériaux (découpe, soudage, fabrication additive, traitement thermique), où ils ont remplacé les lasers en espace libre. En régime impulsionnel, ils sont largement utilisés pour l’usinage de précision, la spectroscopie, la télémétrie, la génération de rayonnements secondaires ou encore les systèmes d’illumination active. Les sources fibrées de forte puissance trouvent également des débouchés stratégiques dans les domaines de la défense, de la recherche scientifique de pointe et des grandes installations laser, où la stabilité, la fiabilité et l’intégration système sont déterminantes.

La faisabilité des lasers à fibre a été démontrée dès les années 1960, par le dopage de matrices vitreuses avec des ions de terres rares. Toutefois, les pertes optiques élevées des fibres de première génération et les performances limitées des sources de pompage ont longtemps freiné leur développement. La situation a profondément évolué avec la maîtrise des procédés de fabrication des fibres optiques et l’essor des diodes laser de puissance, ouvrant la voie à des architectures fibrées efficaces et robustes.

Une étape déterminante a été franchie avec l’émergence des fibres dopées à l’ytterbium (Yb), qui se sont rapidement imposées comme le milieu amplificateur de référence pour la haute puissance. Leur large bande de gain autour de 1 µm, combinée à un faible défaut quantique pour des schémas de pompage à 915 nm ou 976 nm, permet d’atteindre des puissances moyennes élevées tout en limitant la charge thermique. Initialement développées dans le contexte des télécommunications optiques, les technologies fibrées ont ainsi été progressivement transposées et adaptées aux fortes exigences des lasers de puissance.

La montée en puissance des lasers fibrés s’est ensuite appuyée sur une succession d’innovations technologiques majeures : fibres double gaine, fibres à grande aire modale, fibres microstructurées, composants fibrés capables de supporter plusieurs kilowatts, ainsi que sur le développement d’architectures laser optimisées telles que les oscillateurs monolithiques, les systèmes Master Oscillator Power Amplifier (MOPA), le pompage tandem et la combinaison de faisceaux. Ces avancées ont permis de repousser progressivement les limites en puissance moyenne, en énergie par impulsion et en puissance crête, tout en conservant des systèmes compacts et fiables.

Cet article propose un panorama des technologies des lasers à fibre de haute puissance, en régime continu et impulsionnel. Après un rappel des principes de guidage et des différentes familles de fibres optiques utilisées pour la haute puissance, des fibres double gaine classiques aux fibres microstructurées avancées, les principaux composants de puissance sont décrits. Les architectures laser mises en œuvre pour les régimes continu, nanoseconde et ultra-court sont ensuite analysées, avec un accent particulier porté sur les verrous physiques et les tendances actuelles de montée en puissance.

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DOI (Digital Object Identifier)

https://doi.org/10.51257/a-v1-e6517

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3. Architectures lasers pour la haute puissance

Les lasers à fibre se distinguent avant tout par leur exceptionnelle capacité à gérer la puissance moyenne, grâce à leur très bon rapport surface/volume qui favorise l’extraction et la dissipation thermique. Ils constituent ainsi la technologie la plus efficace et la plus robuste pour atteindre plusieurs kilowatts continus, sous forme compacte, flexible, et avec une qualité de faisceau souvent proche de la limite de diffraction.

En revanche, les fibres ne sont naturellement pas adaptées à la forte puissance crête, car la concentration lumineuse dans un cœur de quelques dizaines de micromètres rend rapidement critiques les phénomènes non linéaires : diffusion Raman (SRS), diffusion Brillouin (SBS), auto-modulation de phase, TMI, et plus généralement toutes les instabilités induites par l’intensité. Dès que l’on souhaite dépasser quelques centaines de microjoules, ces effets deviennent limitants et imposent des choix d’architecture spécifiques.

Pourtant, c’est précisément en raison de leur compacité, de leur stabilité passive et de leur intégrabilité que les lasers fibrés se sont imposés, même en haute énergie. L’enjeu de ce paragraphe est donc de comprendre comment l’ingénierie laser contourne les limites intrinsèques du guide, et comment des architectures adaptées permettent d’extraire plusieurs kilowatts en continu, d’amplifier des impulsions nanosecondes énergétiques, ou de produire des impulsions ultracourtes d’énergie de plusieurs millijoules.

3.1 Architectures lasers de forte puissance en régime continu (CW)

Les lasers fibrés opérant en régime continu (CW) constituent aujourd’hui l’une des sources les plus utilisées industriellement. Leur rendement élevé, leur compacité et leur robustesse environnementale en font des outils privilégiés pour les procédés de transformation de la matière, où ils remplacent progressivement les lasers en espace libre. Ils sont largement employés pour le soudage et la découpe de métaux, la fabrication additive métallique, la brasure, le traitement thermique ou la trempe laser, et plus largement pour tout procédé nécessitant une puissance optique soutenue et stable dans le temps.

Au-delà du secteur industriel, les lasers CW de forte puissance trouvent également des applications stratégiques dans le domaine des armes à énergie dirigée, en particulier pour la neutralisation...

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BIBLIOGRAPHIE

  • (1) - SHI (J.), RAO (B.), CHEN (Z.), WANG (Z.), SUN (G.), XU (Z.), HUANG (Z.), LI (P.), DONG (Z.), FU (M.), TIAN (X.), YANG (B.), ZHANG (J.), ZHOU (Z.), LI (T.), ZHANG (L.), SHUI (B.), GAO (C.), CHEN (J.) -   All-fiber highly efficient delivery of 2 kW laser over 2,45 km hollow-core fiber.  -  Nature Communications, vol. 16, p. 8965 (2025).

  • (2) - SCHREIBER (T.), RÖSER (F.), SCHMIDT (O.), LIMPERT (J.), ILIEW (R.), LEDERER (F.), PETERSSON (A.), JACOBSEN (C.), HANSEN (P.), BROENG (J.), TÜNNERMANN (A.) -   Stress-induced single-polarization single-transverse mode photonic crystal fiber with low nonlinearity.  -  Optics Express, vol. 13, p. 7621 (2005).

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  • ...

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