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Article

1 - DÉFINITIONS ET CONVENTIONS

2 - ÉQUATIONS ET MODÈLES PARAMÉTRIQUES

  • 2.1 - Paramètres Y ou en court-circuit
  • 2.2 - Paramètres Z ou en circuit ouvert
  • 2.3 - Paramètres hybrides
  • 2.4 - Paramètres de chaîne
  • 2.5 - Quadripôle symétrique
  • 2.6 - Correspondance entre les divers paramètres
  • 2.7 - Quadripôles réciproques

3 - MODÈLES ÉLECTRIQUES

  • 3.1 - Modèles à deux sources
  • 3.2 - Modèles à une source

4 - ASSOCIATIONS DE QUADRIPÔLES

5 - TRANSFORMATEUR EN FONCTIONNEMENT LINÉAIRE

6 - CONVERTISSEURS ET INVERSEURS D’IMPÉDANCE

7 - CIRCUITS PATHOLOGIQUES

8 - MULTIDIPÔLES

9 - PARAMÈTRES DE DISPERSION

10 - TRANSFORMATEUR ET QUADRIPÔLES

11 - TRANSFORMATEUR À K ENROULEMENTS

| Réf : E104 v1

Paramètres de dispersion
Circuits électriques linéaires - Quadripôles

Auteur(s) : Jean-Marie ESCANÉ

Date de publication : 10 mai 2005

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INTRODUCTION

L’ensemble des articles sur la théorie des circuits électriques linéaires comprend plusieurs fascicules :

  • [E 100] « Définitions. Théorèmes généraux » ;

  • [E 102] « Régimes de fonctionnement » ;

  • [E 104] « Quadripôles » ;

  • [E 106] « Solutions intégrales et régimes spéciaux » ;

  • [E 108] « Systèmes bouclés »

Munis de deux bornes d’entrée et de deux bornes de sortie, les quadripôles constituent un cas particulier important très répandu de circuits électriques, qui se généralise au cas des multidipôles.

On est souvent amené à associer entre eux deux ou plusieurs quadripôles ; cela ne peut se faire sans un minimum de précautions. Il est donc indispensable d’en établir des modélisations adaptées aux différentes applications que l’on veut en faire et d’aborder les cas particuliers importants comme celui des transformateurs, celui des circuits pathologiques et celui des convertisseurs d’impédances.

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VERSIONS

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DOI (Digital Object Identifier)

https://doi.org/10.51257/a-v1-e104


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9. Paramètres de dispersion

9.1 Cas d’un dipôle

Considérons le circuit de la figure 46 : un dipôle d’impédance Z, alimenté par une source d’impédance interne résistive R, représentée par son dipôle équivalent de Thévenin. Nous savons que la puissance fournie au dipôle par la source est maximale et a pour valeur :

lorsque Z = R. La tension V = EZ / (Z + R) est alors :

Vi = E / 2

C’est la tension qui apparaîtrait aux bornes du dipôle s’il était adapté à la source.

Il est parfois commode de considérer la tension V comme la superposition de deux grandeurs (en fonctionnement désadapté) en écrivant :

V = Vi + Vr

et l’on appelle Vi la composante incidente et Vr la composante réfléchie de la tension (ou tensions incidente et réfléchie). On en déduit :

que l’on écrit Vr = S11Vi

Une décomposition analogue peut être faite sur le courant

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