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Mécanique des fluides - Visualisation par diffusion de la lumièreArticle de référence | Réf : AF3332 v1
Auteur(s) : Jean-Pierre PRENEL, Paul SMIGIELSKI
Date de publication : 10 juil. 1999
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4.1 Interférométrie différentielle
4.1.1 Dédoublement de l’image par prisme de Wollaston
Dans le montage précédent (figure 4), plaçons un prisme biréfringent de Wollaston (W1) sur la source S. La lumière incidente est polarisée rectilignement au moyen du polariseur P1 (figure 6). Le prisme donne pour chaque point de la source deux rayons légèrement séparés spatialement et polarisés à 90o l’un de l’autre. Ces rayons, après la traversée de l’objet, arrivent en S’ sur un second Wollaston (W2) qui les dédouble une nouvelle fois. Deux d’entre eux sont superposés dans le plan image en P’. Un analyseur P2 leur permet d’interférer. Pour avoir un bon contraste et une bonne définition des franges d’interférence dans tout le champ (dans le cas où l’on ne dispose pas d’un laser), on dispose un filtre interférentiel F sur le faisceau incident. En éclairage cohérent (laser), on peut utiliser uniquement le Wollaston W2 et l’analyseur P2.
En l’absence d’écoulement, les franges d’interférence sont rectilignes et perpendiculaires à la direction du dédoublement de l’image. Leur orientation et leur pas dépendent de l’orientation et de la position suivant Oy des prismes de Wollaston. Soit Δ (x, z ) la différence de chemin optique introduite par l’écoulement. La déformation i d’une frange, dans la direction Oz, par rapport à la frange initiale de même ordre d’interférence, est :
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PHYSIQUE CHIMIE
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